EE982 -ELETROMAGNETISMO AVANÇADO
AULA 9 2013.01 PPGEE-UFPE
Considera problemas bi-dimensionais governados pela eq. de Laplace em coordenadas cilíndricas
Assumindo
na equação diferencial, resulta em
Copyrigth 1999-2013 by Eduardo Fontana
Utilizando o mesmo argumento da aula anterior, ambos os termos devem ser constantes para que o primeiro membro seja nulo. Seja a escolha
tem-se
Caso 1:
Nesse caso, solução geral é da forma
Caso 2:
A solução geral da segunda equação diferencial é da forma
Para a primeira equação diferencial, pode-se assumir uma série de potências na variável r. Como mostrado a seguir, basta um termo da série para satisfazer a equação diferencial.
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Assumindo portanto
na equação diferencial, tem-se
Portanto,
resultando em
Como antes, para uma dada classe de PVF, será necessário utilizar uma combinação de soluções. O parâmetro , após aplicação das condições de contorno irá assumir um conjunto de valores, e a solução geral pode sempre ser expressa na forma
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Observações: i. O termo logarítmico irá ocorrer se for colocada uma linha de carga na origem.
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Alguns exemplos específicos são ilustrados a seguir.
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Exemplo 9.1: Distribuição de potencial na vizinhança de uma superfície cilíndrica submetida a potencial arbitrário.
Para o PVF ilustrado na figura, pode-se mostrar que a solução no interior ou no exterior pode ser expressa na forma geral
onde é o menor (maior) entre r e a. Essa solução é finita na origem e no infinito. Note-se que as funções (n = 1, 2, 3, ...) e (n = 0,1, 2, 3, ...), no espaço satisfazem às relações de ortogonalidade
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Com essas relações de ortogonalidade, a condição de contorno
ou equivalentemente
é satisfeita para
ou seja,
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valor médio da função
Consideremos por exemplo a situação de eletrodos cilíndricos submetidos às condições de contorno da figura.
Tem-se
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o que fornece
ou seja
Logo, a solução no interior ou no exterior é dada por
Como mostrado na aula anterior é possível obter uma solução fechada para esse problema. Sejam as definições
então
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Utilizando
vem
Definindo
tem-se
Portanto
Como mostrado na aula anterior
e portanto
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com
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A variação espacial da função potencial está simulada no
vídeo abaixo. Nesse vídeo, a diferença de potencial é variada
continuamente entre os eletrodos de um valor positivo para um
valor negativo. A distribuição de potencial se assemelha ao
perfil de uma membrana elástica esticada por dois objetos
semi-circulares acionados em sentidos opostos. Na realidade, a
distribuição de alturas de uma membrana nessas condições
satisfaz a equação de Laplace.
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Exemplo 9.2: Seja agora o PVF mostrado na figura seguinte.
Para essa situação, a solução com periodicidade na variável não pode ser utilizada, uma vez que é necessário a utilização de funções de base na variável radial para sintetizar a função mostrada na figura.
Para obter um conjunto adequado de funções para o presente problema, seja a constante de separação sendo modificada de acordo com . Com essa substituição,
Para a função radial obtém
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Essa forma não é muito conveniente, pois envolve grandezas complexas e a função potencial é uma função real. Para determinar-se uma forma real alternativa para f , seja a definição
ou equivalentemente
o que fornece
com
.
Com essa definição duas combinações envolvendo as funções r±ja podem ser obtidas
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Assim, as funções e formam um par de funções reais e independentes que permitem expressar a função radial na forma
Uma forma equivalente é
que satisfaz a condição
Com essa
escolha para a constante a, uma
solução possível para a Eq. de Laplace é da forma
Com essa escolha, aplicando-se a condição de fronteira no trecho nas superfícies e r=a reduz a função potencial para a forma
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A condição de fronteira em r=b é satisfeita pela escolha
Aplicando-se
a condição de fronteira na superfície resulta
com
As funções
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estão plotadas na figura seguinte e obedecem a relações de ortogonalidade. O produto escalar para essa classe de funções obedece à definição
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Com
essa definição do produto escalar, tem-se
Fazendo-se a mudança de variáveis
tem=se
ou equivalentemente
Com essa definição, obtém-se
.
E portanto
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