ELETROMAGNETISMO AVANÇADO
AULA 18 2013.1 PPGEE-UFPE
Exemplo 1: esfera dielétrica
em uma região de
campo uniforme
Considera
uma
esfera dielétrica de raio a e
permissividade , colocada em uma região de campo
uniforme:
·
Qual a distorção produzida nas linhas
de campo?
·
Qual é o campo no interior da esfera?
Copyrigth 1999-2013 by Eduardo
Fontana
Com
, temos
de obter a
função potencial como solução
da
equação
de Laplace, .
1.
Separa
o
espaço em duas regiões:
i.
Campo
uniforme para
ou
seja,
ii.
Condições
de contorno
,
ou
equivalentemente
com
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iv.
Simetria
azimutal
(finito
na
origem)
2.
Aplica
condições de contorno:
Em
(1)
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(2)
A
solução de (1) e (2) fornece
Em resumo:
(campo
uniforme no
dielétrico)
O
campo no exterior é a soma do campo uniforme mais o campo
induzido que
corresponde ao efeito de um dipólo localizado na origem, com momento de dipólo
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O
campo no interior da esfera é enfraquecido devido às cargas de
polarização que
se localizam na superfície. Essas cargas geram um campo
interno em oposição ao
campo aplicado. A densidade superficial de cargas de
polarização pode ser
obtida da relação:
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Considera a determinação da função potencial quando a distribuição de carga está localizada em um meio dielétrico conforme ilustrado na figura
·
Como obter o potencial nas duas
regiões?
·
Pode-se aplicar o método das imagens
nesse caso?
Para obter a solução do
problema, notemos que:
Devido
a
simetria azimutal, usa o sistema de coordenadas cilíndricas. A
densidade de
carga associada à carga puntiforme localizada em é
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O
potencial em cada região pode ser expresso como integral de
Fourier-Bessel:
·
No meio 1, a
função será
determinada
resolvendo a equação de Poisson.
·
No meio 2, a dependência em z da função potencial é da forma pois
o
potencial é solução da eq. de Laplace, e deve ser finito para
.
De
volta
à equação para ,
utilizando a
relação
com
m=0,
, obtém
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Usa laplaciano expresso em cilíndricas, obtém:
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A
função de Bessel de ordem zero, satisfaz à equação,
Logo,
Para que as duas expansões sejam iguais, é necessário que os coeficientes da função de bessel em ambos os membros sejam iguais, resultando:
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(z´=
d corresponde à posição da carga discreta)
Soluções:
simetria:
Portanto
a
solução é da forma:
Descontinuidade
na
derivada é obtida integrando em torno do ponto z = z' , resultando em:
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a
função é
da
forma:
para
determinar
o coeficiente ,
bem como o potencial na região ,
aplica as
condições de contorno em :
:
(1)
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(2)
Resolvendo
(1)
e (2), resulta:
Soluções:
usa
a
expansão:
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obtém:
Na
região
,
obtém:
INTERPRETAÇÃO:
Define
as
grandezas:
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·
Na região , o problema é
equivalente à soma dos
potenciais da carga original q e
carga imagem Q' localizada
em , com a região substituida
pelo
meio 1
·
Na região , o problema é equivalente ao
potencial gerado por uma carga equivalente Q'', localizada em z=d,
também com a região substituida
pelo
meio 1
· Se
· Se
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Considera
um
meio material mapeado pelas grandezas, e
. Um incremento
diferencial na
região
em que o potencial é , produz um
incremento de energia:
A energia no estado final do sistema é obtida variando a densidade de carga desde um valor nulo até um valor final , ou seja
Alternativamente
Essa é a expressão mais geral da energia de uma distribuição de cargas, que independe do tipo de meio material.
Se o meio em questão é linear, pode-se definir uma variável adimensional u, tal que
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então
Dessas relações tem-se
logo
Para obter a expressão geral no ponto de vista do campo, considera
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Escolhe
a
superfície envolvendo
todo
o espaço
,
logo
Para
computar
a energia contida na região de campo, calculamos a energia
total W , começando
com campo nulo, resultando
em
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·
Para meio linear anisotrópico (meio
isotrópico é um
caso particular)
Para meios sem perdas,
Sumário:
·
Meio não-linear :
ou
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·
Meio linear:
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